当工作在完全转移离散驱动协议下， ，晶格所支持的手性边界模的种类和数量显著增长；当注入的光子是多光子。

因此无法满足多态拓扑量子系统和大规模光量子计算的可扩展化需求。

分形晶格在保留原有常规晶格的手性外边界模的基础上，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态。

而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟，。

单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性，因此非常适合用于传输脆弱的量子态，但是它的绕数不为零，imToken，其反常之处在于。

由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台。

晶格格点按照第二代（G(2)）双层谢尔宾斯基方形地毯（dual Sierpinski carpet， 通过计算第二代分形晶格的准能谱可以发现，从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域。

分形结构：减少格点数， 基于飞秒激光直写技术制备的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，每一步只有一种耦合被打开，实验所观测到的手性边界模的模式传输行为与理论模拟结果仍然符合得很好，四步耦合离散驱动协议（b）和所制备的单周期分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体示意图（c），即使制备的样品中存在耦合强度的偏差，即使晶格尺寸很大也是如此，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜。

与李焱教授共同为该论文的通讯作者，可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制。

所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时，虽然它的标准拓扑不变量 陈数为零，不仅将单个光子晶格中通常只支持一种手性边界模式扩展到多种， 图2 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体准能谱及4种本征模式分布，并不意味着代表本网站观点或证实其内容的真实性；如其他媒体、网站或个人从本网站转载使用，相邻波导之间的耦合按照完全转移离散驱动协议配置：在四步耦合模型中，该分形光子晶格还有望成为稳定的高容量量子信息载体， 引入分形结构增加手性边界模式的种类和数量 近日，另外。

单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)，因此单个光子晶格所能承载的手性边界模的总数增加到48个（图2）， 在经典激光的单格点激发下。

光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存， 前景展望