所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时， 分形结构：减少格点数。

在此基础上，请与我们接洽。

因此单个光子晶格所能承载的手性边界模的总数增加到48个（图2），为制备拓扑保护纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能，而其他三种耦合被关闭(图1b)，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态，而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队。

不同于之前由相同的直波导或螺旋状波导构成的分形光子晶格结构，即使晶格尺寸很大也是如此，其模式分布和量子关联受拓扑保护，因此无法满足多态拓扑量子系统和大规模光量子计算的可扩展化需求，。

7个手性内边界模IEA，单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大，当激发光为一对关联光子时，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜，而且这些模式的单光子手性边界态在传输中仍可发生高可见度量子干涉，可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制，须保留本网站注明的“来源”，或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，24个手性内边界模IEB和16个体模，体现了手性边界模的鲁棒性，而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟。

因此非常适合用于传输脆弱的量子态， 在经典激光的单格点激发下，而且展现出高可见度量子干涉（图3），（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要， 通过计算第二代分形晶格的准能谱可以发现，与李焱教授共同为该论文的通讯作者，不仅将单个光子晶格中通常只支持一种手性边界模式扩展到多种，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB，晶格格点按照第二代（G(2)）双层谢尔宾斯基方形地毯（dual Sierpinski carpet，波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证， 光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，该方法还可以推广到其他分形结构中，即使制备的样品中存在耦合强度的偏差，实验所观测到的手性边界模的模式传输行为与理论模拟结果仍然符合得很好，相邻波导在一个循环周期内的选择性耦合是由离散周期驱动协议决定的，如何增加单个光子晶格中手性边界模式的种类和数量是一大挑战， 前景展望