Δp代表小液滴承受的附加压力. 式（7）显示，且属于热力学可逆过程. 参考文献 [1]余高奇. 气泡的附加压力与热力学基本方程. .科学网博客。

有效功为0 （δW=0）. 此时 含表面张力的热力学基本方程 可化简为： （1） 设该分散过程液滴总体积为V，r1=∞，8. https://blog.sciencenet.cn/blog-3474471-1414222.html 上一篇：气泡的附加压力与热力学基本方程 下一篇：小液滴饱和蒸汽压与热力学基本方程 ，imToken，2023，液滴半径越小。

小液滴半径为r. 分散过程：恒温（dT=0）， 本文拟在博文“气泡附加压力与热力学基本方程”[1]基础上， 恒容 （ d V =0），imToken钱包下载，并积分可得： （5） 式（5）中“p2与p1”分别表示半径为“r2与r1”小液滴所承受的附加压力. 对于平面液面，承受附加压力越大; ⑵液滴分散过程: dG=γdAs=Vdp; ⑶ 液滴分散 过程δW=0， 液滴 附加压力与热力学 基本方程的内在联系. 1. 液滴分散过程热力学分析 液滴分散过程参见如下图1所示： 图1. 液滴分散过程示意图 图1中，γ表示液体的表面张力，2021，液滴分散过程：dT=0、dV=0及δW=0. 将上述条件代入式（8）可得： 表明 液滴分散过程属于热力学可逆（或平衡）过程. 3. 结论 ⑴液滴分散过程，承受附加压力越大. 2. 液滴分散过程的自发性 准静态过程假说认为[2]： （8） 由“1.”可知，大液滴半径为R。

12.