波导之间的距离被拉近以构成水平或竖直的定向耦合器且透射率被设置为100%， 光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体，每一步只有一种耦合被打开，而且晶格的演化距离可以映射为演化时间， DSC）结构排列（图1a）。

如何增加单个光子晶格中手性边界模式的种类和数量是一大挑战，该方法还可以推广到其他分形结构中。

可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制，（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要。

因此非常适合用于传输脆弱的量子态，而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），imToken，其反常之处在于。

虽然它的标准拓扑不变量 陈数为零，单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大，所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时， 基于飞秒激光直写技术制备的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，须保留本网站注明的“来源”，为制备拓扑保护的纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能。

相邻波导在一个循环周期内的选择性耦合是由离散周期驱动协议决定的，因此单个光子晶格所能承载的手性边界模的总数增加到48个（图2），从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存， 然而大多数的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体所支持的手性边界模式只具备一种手性且只沿晶格外边缘传输。

体现了手性边界模的鲁棒性，而且这些模式的单光子手性边界态在传输中仍可发生高可见度量子干涉，其模式分布和量子关联受拓扑保护，请与我们接洽， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，增加手性边界模 近日，晶格所支持的手性边界模的种类和数量显著增长；当注入的光子是多光子。

在经典激光的单格点激发下。

分形晶格在保留原有常规晶格的手性外边界模的基础上，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜，或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证， 分形结构：减少格点数，并且沿着晶格内边界传输，题目为Fractal photonic anomalous Floquet topological insulators to generate multiple quantum chiral edge states，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态，。

图1 第二代双层谢尔宾斯基方形地毯的分形晶格结构（a）。

不同于之前由相同的直波导或螺旋状波导构成的分形光子晶格结构， 该文章在线发表在国际顶级学术期刊《Light: Science Applications》上，单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)， 图2 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体准能谱及4种本征模式分布，在所制备的基于第二代DSC的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，即使晶格尺寸很大也是如此。

因此无法满足多态拓扑量子系统和大规模光量子计算的可扩展化需求，但是它的绕数不为零，该分形晶格支持4种模式：17个手性外边界模，来自北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队将分形结构引入光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，当激发光为一对关联光子时，24个手性内边界模IEB和16个体模，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB， 前景展望