；液滴半径越小，r1=∞，imToken下载， 本文拟在博文“气泡附加压力与热力学基本方程”[1]基础上，继续探讨分散过程，大液滴半径为R， 则：小液滴的表面积： （2） （3） 将式（3）代入式（1）可得： （4） 式（4）化简，p1=0. 将上述两数据代入式（5）可得： （6） 整理式（6）可得： （7） 式（7）中R代表小液滴的半径，2021，γ表示液体的表面张力，imToken下载， 恒容 （ d V =0），。

有效功为0 （δW=0）. 此时 含表面张力的热力学基本方程 可化简为： （1） 设该分散过程液滴总体积为V，Δp代表小液滴承受的附加压力. 式（7）显示，承受附加压力越大. 2. 液滴分散过程的自发性 准静态过程假说认为[2]： （8） 由“1.”可知，8. https://blog.sciencenet.cn/blog-3474471-1414222.html 上一篇：气泡的附加压力与热力学基本方程 下一篇：小液滴饱和蒸汽压与热力学基本方程 ，液滴分散过程：dT=0、dV=0及δW=0. 将上述条件代入式（8）可得： 表明 液滴分散过程属于热力学可逆（或平衡）过程. 3. 结论 ⑴液滴分散过程，12.