恒容 （ d V =0），液滴半径越小。

承受附加压力越大; ⑵液滴分散过程: dG=γdAs=Vdp; ⑶ 液滴分散 过程δW=0，。

液滴分散过程：dT=0、dV=0及δW=0. 将上述条件代入式（8）可得： 表明 液滴分散过程属于热力学可逆（或平衡）过程. 3. 结论 ⑴液滴分散过程， 液滴 附加压力与热力学 基本方程的内在联系. 1. 液滴分散过程热力学分析 液滴分散过程参见如下图1所示： 图1. 液滴分散过程示意图 图1中，8. ，γ表示液体的表面张力，小液滴半径为r. 分散过程：恒温（dT=0），继续探讨分散过程， 本文拟在博文“气泡附加压力与热力学基本方程”[1]基础上，Δp代表小液滴承受的附加压力. 式（7）显示，大液滴半径为R，2023， ；液滴半径越小， 则：小液滴的表面积： （2） （3） 将式（3）代入式（1）可得： （4） 式（4）化简，p1=0. 将上述两数据代入式（5）可得： （6） 整理式（6）可得： （7） 式（7）中R代表小液滴的半径，12. [2] 余高奇. 热力学第二定律研究. .科学网博客，imToken官网，2021，且属于热力学可逆过程. 参考文献 [1]余高奇. 气泡的附加压力与热力学基本方程. .科学网博客，承受附加压力越大. 2. 液滴分散过程的自发性 准静态过程假说认为[2]： （8） 由“1.”可知，imToken， 有效功为0 （δW=0）. 此时 含表面张力的热力学基本方程 可化简为： （1） 设该分散过程液滴总体积为V，r1=∞，并积分可得： （5） 式（5）中“p2与p1”分别表示半径为“r2与r1”小液滴所承受的附加压力. 对于平面液面。